202 DE LA MESURE 



tiques avec celles qui constituent les réservoirs des thermo- 

 mètres à déversement, et que les tables que nous calculerons 

 pour ces derniers s'appliqueront rigoureusement aux ther- 

 momètres ordinaires (*). 



On peut déduire des mêmes expériences, la dilatation ab- 

 solue À-, que subit une capacité 1 de verre, lorsqu'elle est por- 

 tée de la température o à la température t prise sur le ther- 

 momètre à mercure , si l'on connaît la dilatation absolue 5, 

 que subit un volume i de mercure dans les mêmes circons- 

 tances. Nous avons trouvé en effet ci-dessus : 



V ,_ -P—P 

 ■v, P 



Ce qui donne le rapport entre les volumes v, et v', que 



prennent des volumes égaux v de verre et de mercure 



à o°, lorsqu'ils sont portés à la température de t" ; on a 



donc aussi : 



On appelle dilatation apparente d'un liquide, celle qu'il 

 paraît présenter dans une enveloppe de verre, lorsqu'on l'ait 

 abstraction par la pensée de la dilatation que subit siniulta- 



(*) Il existe cependant une circonstance qui tend à établir une différence 

 de marche entre le thermomètre à mercure ordinaire à tige et le thermo- 

 mètre à poids. Dans ce dernier, la pression sur les parois intérieures du 

 réservoir est la même à toutes les températures; tandis que, dans le ther- 

 momètre à tige , la pression intérieure est d'autant plus grande que la 

 température est plus élevée. Mais comme cette pression croît presque pro- 

 portionnellement à la température, et que les très-petits changements de 

 capacité qui en résultent suivent à peu près la même loi , il est clair que cette 

 circonstance ne peut pas influer d'une manière sensible sur la température 

 marquée par 1 instrument. 



