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nément cette enveloppe. Cette dilatation apparente est égale 

 à la dilatation qu'a subie le liquide, diminuée de l'accrois- 

 sement de capacité du vase qui le contient. 



Supposons par la pensée que notre thermomètre à déver- 

 sement soit divisé en fractions de capacités égales , et que 

 chacune de ces fractions à o° renferme un poids q de mercure 

 à o°. Le nombre de divisions qui correspond à la capacité 



totale de l'appareil sera — . 



Lorsque l'appareil est porté à la température t, il est com- 

 plètement rempli de mercure : ce liquide occupe donc un 



P 

 volume apparent représenté par - ; mais le poids de ce mer- 

 cure est P — p, et il occuperait dans l'appareil, s'il était 



amené a o , un nombre de divisions représente par -. 



' r q 



p „ 



Un volume —de mercure à o° occupe donc à t" un volume 



1 l 



P 

 apparent-. Un volume i du même liquide à o° occuperait 



P 

 a t° un volume apparent .- . 



On peut donc poser 



i + A,==; 



P-/» 

 d'où 



*-*£?■ «s 



Nous appellerons cette quantité A, la dilatation apparente 

 du mercure de o° à t°. 



En combinant les relations (3) et (4) on trouve: 



(i+*,) (H-A,)=(l+$,), (5) 



équation qui lie les dilatations absolues du verre et du mer- 



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