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ques, car nous avons souvent occasion de constater des forces 

 élastiques d'une très-petite fraction de millimètre. On a re- 

 gardé comme une confirmation de ce principe , cette expé- 

 rience bien connue de M. Faraday: une feuille d'or suspendue 

 dans un flacon, au fond duquel se trouve une couche de 

 mercure, ne blanchit cjue jusqu'à une certaine hauteur au- 

 dessus du niveau du liquide, si la température est très-basse, 

 par exemple de o°. Cette expérience montre en effet, qu'à 

 de basses températures la vapeur mercurielle ne possède pas 

 assez d'élasticité pour obéir à la loi de la diffusion des gaz. 

 Mais, d'un autre côté, on peut déduire, je crois, de quelques 

 expériences que j'ai faites pour déterminer la tension de la 

 vapeur mercurielle et qui seront décrites dans le huitième 

 mémoire, que l'on peut observer des forces élastiques ex- 

 trêmement faibles de cette vapeur, et que celle-ci ne peut 

 perdre son élasticité que lorsqu'elle est réduite à une ténuité 

 extrême. 



On peut conclure de là, que si les gaz permanents perdent 

 réellement leur propriété élastique , cela ne peut avoir lieu, 

 à la température ordinaire, que pour un état de dilatation 

 extrême, probablement inappréciable à nos moyens d'obser- 

 vation. Or, à cette limite où l'élasticité cesse, nous aurons 



P. 



~ = oo; par suite : 



©-. — ,. 



Ainsi la courbe couperait l'axe des x en un point proba- 

 blement très-voisin de l'origine; elle descendrait ensuite ra- 

 pidement au-dessous de cet axe; les ordonnées prendraient 



