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sa concavité vers ce même axe, à partir du point d'inflexion , 

 l'ordonnée tend vers un maximum, et la courbe a, pour 

 asymptote, une ligne parallèle à l'axe des températures, dont 

 l'ordonnée est 



F = aa.™ = 1 2 1 6 1 7 atmosphères. 



Ce serait donc là la limite supérieure de la force élastique 

 de la vapeur. 



Mais il serait à mon avis tout à fait déraisonnable d'attacher 

 une signification réelle à ces points singuliers de la courbe, 

 qui sont si loin en dehors des limites où. nos observations 

 peuvent atteindre. 11 est même facile de se convaincre que 

 ces points singuliers se déplacent avec une mobilité extrême, 

 quand on calcule les constantes entre d'autres limites que 

 celles que nous avons adoptées, bien que, entre les limites 

 des interpolations, les courbes se superposent d'une manière 

 presque absolue. 



La formule à deux exponentielles (H), page 606, ne présente 

 pas de points singuliers ; elle s'applique à une courbe qui 

 descend indéfiniment au-dessous de l'axe des t, du côté des 

 abscisses négatives, et dont les ordonnées, du côté des t po- 

 sitifs, tendent vers une limite y=. a, qui correspond à une 

 force élastique de a4iG atmosphères. 



Au reste, je crois qu'il ne convient pas d'employer ces for- 

 mules à calculer des tensions de la vapeur d'eau , pour des 

 températures beaucoup supérieures à celles qui ont été at- 

 teintes dans mes observations. On s'expose à des erreurs con- 

 sidérables, en appliquant les formules d'interpolation au 

 delà des limites des données expérimentales qui ont servi au 

 calcul des constantes. Cette extension ne pourrait être faite 



