DE LA VAPEUR D EAU. t>47 



Dans une seconde série, qu'il regarde comme plus exacte 

 que la première, le même physicien a trouvé 



523,3 sous la pressioQ de 1016 



5a3,3 » 2o32 



527,7 » 3o48 



Southern conclut, de ces expériences, que la chaleur latente 

 de vaporisation , c'est-à-dire , la chaleur absorbée dans le 

 passage de l'état liquide à l'état gazeux, est constante pour 

 toutes les pressions, et que l'on obtient la chaleur totale, en 

 ajoutant à la chaleur latente constante le nombre qui repré- 

 sente la température de la vapeur. 



sion de l'atmosphère; il faut donc ajouter : 



p. c. "] 

 Dans la première expérience 1,7 X j = 0,57 , ce qui donne t3i,27 



Dans la seconde 1,7 X f = 2,83 — 133,53 



Dans ia troisième 1,7 X | = 5,1 — r35,8 



pour les quantités de vapeur chassées à chaque coup de piston ; et par 

 conséquent , le nomhre des coups de piston qui en chasserait un pied 

 cuhe est 



Dans la première expérience z3,i64 



Dans la seconde 12,941 



Dans la troisième 12,724 



La vapeur, après avoir soulevé une soupape, sortait du cylindre par un 

 tuyau de fer fixé lui-même à un petit tuyau de cuivre qui était recourbé à 

 son extrémité et plongeait d'une petite quantité dans un réservoir d'eau. 

 Ce réservoir était en bois ; on l'avait peint en blanc à l'intérieur et à l'exté- 

 rieur; sa largeur était d'environ 3o pouces et sa profondeur de 2.6 pouces. 

 La quantité d'eau froide que l'on avait placée dans le réservoir, était dé- 

 terminée par une pesée, et l'augmentation de poids qu'elle subissait pen- 

 dant la durée de l'expérience , donnait le poids de la vapeur condensée. 



La force élastique de la vapeur se déterminait par la hauteur de la co- 



