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ces nombres diminuent d'une manière graduelle depuis 5bo, 

 qui correspond à la pression de 7 d'atmosphère, jusqu'à 471 

 qui correspond à la pression de i3,G atmosphères, ou même 

 depuis 600 jusqu'à 471 , si l'on fait entrer la valeur f> 10 — 10 

 qui correspond à la température de io°, et que nous avons 

 déduite du tableau 11° IV. 



La loi de Southern s'écarte donc encore davantage que la 

 loi de Watt, des résultats numériques donnés par l'expé- 

 rience directe. 



Il conviendrait maintenant de chercher la véritable loi cpii 

 lie les quantités totales de chaleur contenues dans la vapeur 

 à saturation ; mais je ne pense pas que cette recherche puisse 

 être faite actuellement avec quelque chance de succès, 

 car il nous manque plusieurs éléments dont la connais- 

 sance me paraît absolument nécessaire à la solution du pro- 

 blème. Il me paraît qu'il est essentiel de connaître la loi qui 

 règle les densités de la vapeur aqueuse , à saturation et à 

 non saturation , sous les diverses pressions et aux différentes 

 températures. On calcule ordinairement ces densités en ad- 

 mettant que, pour une température constante, les densités 

 de la vapeur à saturation et à non saturation peuvent se 

 calculer d'après la loi de Mariotte, et que, sous la même 

 pression, mais à différentes températures, les volumes de la 

 vapeur non saturée peuvent être déterminés, en admettant 

 que la vapeur se dilate, pour chaque degré de température, 

 et quelle que soit sa densité, de la même fraction de son 

 volume à zéro degré, dont se dilate, pour le même intervalle 

 de température, l'air atmosphérique ayant la densité qu'il 

 possède sous la pression d'une seule atmosphère. Or les 

 différentes recherches que j'ai publiées dans cette suite de 



