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on aura un intervalle moyen qui ne changera pas avec la 

 direction de la droite autour du point M. Si le fluide est 

 homogène, cet intervalle ne changera pas non plus avec la 

 position du point M; s'il est hétérogène, l'intervalle moyen 

 variera dans l'étendue du fluide , en restant le même en 

 tous sens autour de chaque point. Or , cette constitution 

 intime n'est pas changée , lorsqu'on exerce une pression quel- 

 conque à la surface : les molécules en se rapprochant plus 

 ou moins, s'arrangent de manière que l'intervalle moyen 

 entre deux molécules consécutives, soit toujours égal suivant 

 toutes les directions autour d'un point quelconque M. Cette 

 propriété caractéristique des fluides parfaits est due à l'ex- 

 trême mobilité de leurs molécules, résultant de ce cp'aux 

 distances oii elles sont les unes des autres, leur forme n'influe 

 pas sensiblement sur leur action mutuelle, ou, autrement 

 dit , de ce que la force secondaire dont il vient d'être ques- 

 tion , peut être regardée comme nulle dans ce genre de corps. 

 On conçoit, en effet, que dans cette hypothèse, les molé- 

 cules n'étant retenues par aucune force particulière sur la 

 direction de la pression extérieure, l'état d'équilibre dans 

 lequel elles y demeureraient en se resserrant plus que sur 

 les autres directions, ne serait (\\\ instantané, et pourrait 

 être dérangé par la moindre cause accidentelle, tandis que 

 leur distribution égale en tous sens autour de chaque point, 

 est un état d'équilibre stable, et le seul que l'on puisse ob- 

 server. 



Supposons, au contraire, que le point M appartienne à 

 un corps solide élastique et non-cristallisé, qui sera d'abord 

 dans son état naturel , où il n'est soumis qu'à l'action mutuelle 

 de ses molécules. Dans cet état, la constitution intime de ce 



