SUR l'Équilibre des fluides. 5 



corps sera la même que celle d'un fluide : ses molécules 

 seront irrégulièrement distribuées autour du point M, et 

 néanmoins leur intervalle moyen sera sensiblement le même 

 sur toutes droites menées par ce point et très-grandes en 

 égard aux distances moléculaires. Mais il n'en sera plus de 

 même si l'on comprime le corps solide par une force exté- 

 rieure : l'intervalle moyen cessera d'être égal en tous sens 

 autour du point M ; et il arrivera même, en général, qu'il 

 y aura diminution de cet intervalle dans le sens de la force 

 donnée, et augmentation dans les autre's directions. Or, la 

 stabilité d'un semblable état d'équilibre suppose que les mo- 

 lécules se maintiennent dans la direction où elles sont le 

 plus resserrées, par l'influence de leur forme sur leur action 

 mutuelle, c'est-à-dire, que dans les solides, la force secon- 

 daire du numéro précédent n'est pas nulle comme dans les 

 fluides, ce qui constitue la différence essentielle de ces deux 

 sortes de corps. Les liquides visqueux sont intermédiaires 

 entre les uns et les autres; l'influence de la forme des mo- 

 lécules, ou la force secondaire, n'y est pas nulle, mais seu- 

 lement moindre que dans les corps solides : nous regarderons 

 cette influence comme tout-à-fait insensible dans les fluides 

 parfaits dont nous nous occuperons exclusivement. 



Enfin, dans les corps cristallisés, les molécules sont dis- 

 tribuées régulièrement et peuvent être inégalement resserrées 

 en différents sens autour d'un même point M; elle se main- 

 tiennent dans cette disposition, en vertu de la partie secon- 

 daire de leur action mutuelle, et sans le secours d'aucune 

 force extérieure; et c'est en cela que ces corps diffèrent des 

 corps élastiques non-cristallisés. 



Ainsi , relativement à la constitution intime des corps for- 



