SUR l'Équilibre des fluides. aS 



réduire les deux intégrales doubles à une seule qui s'étendra 



à la surface entière de A , et remplacer par — 1 p cos. cdc ^ le 



second membre de l'équation précédente. En opérant de la 

 même manière, sur chacune des deux premières équations (6), 

 et représentant par a et b, les angles que fait la normale in- 

 térieure à la surface de A avec les axes des x et des j, nous 

 conclurons de ces trois équations : 



/Xc?m+ I jy COS. ad a=o^ 



I Y dm + j pcos. bdc=o, 



IZdm + I p COS. cd G = o , 



ce qui montre que les sommes des composantes de la pres- 

 sion p que l'on a appliquée normalement à la surface de A , 

 et des forces données qui agissent sur tous les points de sa 

 masse, sont égales à zéro, suivant les trois axes des x,y, z. 

 Pour l'équilibre de ce système de forces, il faut encore 

 que les sommes de leurs moments soient nulles autour des 

 mêmes axes. Or, on peut écrire les équations (6) sous la 

 forme : 



et par des intégrations semblables aux précédentes , on en 

 conclut 



