SUR l'Équilibre des fluides. 87 



En même temps, les valeurs de T et T' déduites de celles 

 de P et P', et mises sous la forme la plus simple, seront 



T = p, T'=^^- (8)- 



La quantité p est la même que celle qui est désignée par 

 cette lettre dans les équations (6) du n<> g. En comparant 

 entre elles les quantités />> et g , et observant que les fonc- 

 tions de r comprises sous les signes 2 , sont la même chose 



que —5- et — —^ on voit que les termes de q renferment de 



plus que ceux dep, un facteur r de grandeur insensible. Mais 

 il ne s'ensuit pas, ainsi qu'on le verra par la suite (n'So), 

 que (j soit insensible et doive être négligé par rapport à p. 

 Dans les liquides , ce coefficient peut avoir une valeur appré- 

 ciable, dépendant comme celle de /?, de la matière, de la tem- 

 pérature et du degré de compression , ou de la grandeur de e. 

 Il en résulte que dans leur intérieur, la pression exercée par 

 une portion de ces fluides sur la portion contiguë, n'est pas 

 nécessairement normale à la surface de séparation et indé- 

 pendante de sa forme Mais il ne paraît pas que la cause 

 qui rend possible la valeur de q dans les liquides, puisse 

 avoir une influence sensible dans les fluides aériformes; en 

 sorte qu'on peut regarder dans ceux-ci , le coefficient q comme 

 nul , et la pression intérieure comme norznale et indépen- 

 dante de la surface sur laquelle elle s'exerce. La cause dont 

 nous parlons tient à ce que la répulsion calorifique et l'at- 

 traction moléculaire dont la force R est la ditférence, sont 

 l'une et l'autre très-grandes en égard à cette différence; cir- 

 constance qui n'a pas lieu dans les gaz et les vapeurs, où 

 l'on regarde, au contraire, la répulsion comme prépondé- 

 rante et l'attraction comme à peu près nulle. 



