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dépendra de la forme de A. De plus cette partie variera très- 

 rapidement avec la distance de M à l'arête vive; d'où il ré- 

 sultera qu'en la soumettant à une nouvelle sommation pour 

 en déduire la partie correspondante de la pression qui aura 

 lieu sur une étendue insensible de part et d'autre de l'arête, 

 on pourra obtenir pour cette force une valeur sensible : 

 encore bien que cette pression réponde à une étendue insen- 

 sible de la surface , il ne sera pas permis d'en faire abstrac- 

 tion ; et elle contribuera à l'équilibre des forces V,T,T', 

 du n° 17, appliquées à la surface entière. 



(21) Pour confirmer cette observation, par un exemple 

 fort simple, supposons que A soit un cylindre vertical d'un 

 très-petit rayon que nous représenterons par /, terminé en 

 bas par une portion de sphère dont le rayon sera a, et en 

 haut par une autre portion sphérique d'un rayon a' : ces 

 deux parties sphériques pouriont d'ailleurs être concaves ou 

 convexes en dehors; et d'après le n° 16, leurs rayons devront 

 être regardés, dans l'expression de la force N, comme po- 

 sitifs dfins le cas de la convexité, et comme négatifs dans le 

 cas de la concavité. D'après le n" 10 , la partie de cette pres- 

 sion normale, qui est indépendante de la forme de A, fera 

 toujours équilibre aux forces données qui agissent sur cette 

 portion du fluide. Si le rayon l est assez petit pour que la 

 quantité q ne varie pas sensiblement dans le sens horizontal, 

 les composantes horizontales des forces V,T,T', se détrui- 

 ront à cause que tout sera symétrique autour de l'axe vertical 

 de A. Il ne restera donc à considérer que leurs composantes 

 verticales, et celles des pressions inconnues qui répondent 

 aux deux arêtes circulaires de A, c'est-à-dire, aux Hgnes de 

 JQUction du cylindre et des deux parties sphériques dont A 



