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sera celle de la surface de séparation de deux fluides en équi- 

 libre. On déterminera p et p, comme il a été dit plus haut; 



et l'on mettra pour la quantité - + ^, , sa valeur en fonction 



des coordonnées rapportées à des axes quelconques, qui 

 résulte des formules connues, et que nous avons précédem- 

 ment citée (n° 17). 



Lorsque l'un des deux fluides superposés, par exemple, 

 le fluide supérieur sera une vapeur ou un gaz permanent, 

 ou regardera la quantité q , comme nulle (n° iG), ce qui ré- 

 duira H a. q + h. On prendra en même temps pour/;,, la 

 pression rapportée à l'unité de surface, exercée par le gaz 

 sur le fluide inférieur, laquelle pression n'a réellement lieu 

 qu'à une distance insensible de la surface de contact des deux 

 fluides, c'est-à-dire, au dessus de la couche du gaz dans la- 

 quelle s'étend l'action du fluide inférieure , et où la densité de 

 ce gaz peut varier très-rapidement. L'expérience seule pourra 

 décider si la quantité h et par suite H , dépendent de la gran- 

 deur de la pression et de la nature du gaz qui la produit. 



(27) Il ne sera pas inutile de vérifier l'analyse précédente, 

 en appliquant les lésultats que nous venons de trouver, au 

 cas où les deux fluides contigus sont formés de la même ma- 

 tière, ou d'une matière qui ne varie que par degrés insen- 

 sibles. 



Dans ce cas , la compression variera de même selon l'épais- 

 seur de A; les valeurs de xi et trf' pourront se développer 

 .suivant les puissances de s et s\ et l'on aura 



d t ^, di , 



fà ^=^ t -^ -r s , •€) = 5 -t- -r -f • 

 dz dz 



On devrait en ou outre remplacer R par 



