scR l'Équilibre des fluidks. -i 



par Y la perte de chaleur ëprouve'e par chaque molécule ; il en 

 re'sultera une diminution de la force R, proportionnelle à -y 

 et que je représenterai par P-y. En même temps, le fluide se 

 sera condensé; et si l'on désigne par e(i — a) ce que sera 

 devenu l'intervalle moléculaire, a sera une très -petite frac- 

 tion, à cause qu'il s'agit d'un fluide du genre de ceux qu'on 

 appelle incompressibles. La distance r comprise entre deux 

 molécules et la densité p deviendront alors r(i — a) et 

 p(i +3a); on pourra développer R en série convergente 

 suivant les puissances de xr; et si l'on néglige le carré de a, 



R deviendra R — a^^; en négligeant aussi le produit ay, 

 on conclura de l'équation (4) : 



n'=: — p'y2r^Pe + 2«p'2/''Re — ap'2/-^5^s. (5) 



dr^- 



Jusqu'au plus haut degré de compression que l'on ait pu pro- 

 duire, l'expérience a donné pour a une valeur proportion- 

 nelle à l'augmentation de pression n'; il faut donc que la 

 perte de chaleur y soit aussi proportionnelle à n' ou à « : en 

 la représentant par Ca, et faisant, pour abréger, 



.^R 



— p'c27-^Pe + 3p'2/-'R£ — p'2r^ge=C, 



nous aurons 



n'^Ca. 



Le coefficient C sera une quantité positive qu'on pourra 

 prendre pour la mesure de la compressibilité spécifique du 

 liquide que l'on considère. Sa valeur devra être déterminée 

 par l'expérience, pour chaque liquide en particulier, et pour 

 les différents degrés de température. 



