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Quoique les lois de leur variation nous soient inconnues, 

 nous pouvons cependant prouver que Fr décroît plus rapi- 

 dement que y/' à mesure que la distance /• augmente. Cela 

 résulte de ce que la somme Ir^Re doit varier , d'après l'équa- 

 tion (4), dans le même sens que la pression n. 



En effet, soit /' + l, une distance insensible qui surpasse 

 néanmoins le rayon d'activité moléculaire; supposons qu'on 

 ait Fr^fr' dans l'intervalle l' des valeurs de r, et, au con- 

 traire , F r-Cfr dans l'intervalle l, ; désignons par 2' la partie 

 de la somme 2 relative au premier intervalle , et par 2, celle 

 qui répond au second; nous aurons 



2/-'Re = 2'r'(lV— //Oe— 2,r^(//- — Fr)£; (7) 



et les deux sommes 2' et 2. seront des quantités positives. 

 Or, en maintenant la même quantité de chaleur dans le 

 fluide, si l'on écarte ses molécules par une diminution de 

 la pression extérieure, les valeurs de F r et //• relatives à chaque 

 molécule agissant sur celle que l'on considère, deviendront 

 plus petites ; mais en supposant que F r décroisse plus rapide- 

 ment que /"r, la somme 2' diminuera et la somme 2, augmen- 

 tera; par conséquent 2r^R£ décroîtra, ce qui s'accorde avec 

 l'équation (4). On verrait de même que cette somme augmen- 

 terait, la pression diminuant, si l'on supposait que F r décrût 

 moins rapidement que//-; il faut donc adopter la première hy- 

 pothèse, et rejeter la seconde comme contraire à l'équation (4). 

 Ainsi , dans un liquide l'attraction moléculaire s'étend plus 

 loin que la répulsion calorifique; et il en est de même dans 

 les corps solides. Les physiciens admettent que dans les va- 

 peurs et les gaz permanents, la répulsion est prépondérante 

 et l'attraction à peu près insensible, malgré la grande dis- 



