yS MÉMOIRE 



l'intérieur et qu'elle n'y variât pas très-rapidement, on aurait, 

 d'après le n°27, /<^ — ^.q, en négligeant le terme j?/ dont 

 la grandeur est insensible , à cause du facteur l qui représente 

 l'épaisseur de la couche ; il en résulterait \{ = q -\- h = — q ; 

 ce coefficient H serait donc négatif, si sa valeur était sen- 

 sible; et par conséquent les phénomènes capillaires auraient 

 lieu en sens contraire de l'observation, c'est-à-dire, que les 

 liquides s'élèveraient quand ils seraient terminés par une 

 surface convexe, et s'abaisseraient quand leur surface serait 

 concave. Cela suflit pour prouver , a posteriori, que la densité 

 ne peut être invariable dans l'épaisseur de la couche super- 

 ficielle ; mais nous allons faire voir de plus que si le degré 

 de compression était constant près de la surface, il faudrait, 

 pour l'équilibre, que le coefficient H fût nul : en vertu de 

 l'écjuation (3), la surface couperait donc à angle droit la ré- 

 sultante des forces données X, Y , Z ; dans le cas des liquides 

 pesans, elle ne pourrait être qu'un plan horizontal; et les 

 liquides contenus dans les tubes capillaires r;e s'élèveraient 

 ni ne s'abaisseraient au-dessus ou au-dessous de leur niveau 

 extérieur. Ainsi l'on doit dire que les phénomènes capillaires 

 sont dus à l'action moléculaire, résultant de la répulsion 

 calorifique et de l'attraction, et modifiée, non-seulement 

 par la forme des surfaces d'après la Théorie de Laplace,mais 

 encore par un état particulier de compression du liquide 

 dans sa couche superficielle. 



(Sa) Lorsque la compression ne varie pas très-i'apidement 

 dans l'épaisseur de cette couche, on peut former de deux ma- 

 nières différentes l'équation de féquiiibre dans le sens nor- 

 mal , et conclure de cette double considération , que l'on doit 

 avoir q^=o et H=o. 



