SUR ^ÉQUILIBRE DES FLUIDES. 8l 



un minimum; ce qui n'a pas lieu pour un liquide pesant qui 

 s élève ou s'abaisse dans un tube capillaire. 



(33) Supposons , pour fixer les idées , le plan tangent en O 

 horizontal, et le point M au-dessous du point O. Prenons 

 ce dernier point pour origine des coordonnées; soit M' un 

 des points de la surface compris dans la sphère d'activité 

 de M; désignons par r et u ' ses coordonnées horizontales, 

 et par X, son ordonnée verticale, positive ou négative, selon 

 que M' est au-dessus ou au-dessous du plan tangent en O. 

 On aura , comme dans les paragraphes précédents, 



les coefficientsE,E',E", étant indépendants de ri etv)'. Soit m 

 un point de la droite M O. Représentons par -v et /• la ver- 

 ticale Om, et la distance znM', et par « la projection hori- 

 zontale de cette droite /?zM', de sorte qu'on ait 



Appelons aussi R l'action mutuelle des deux molécules si- 

 tuées en TO et M ' ; cette force agira au point m, suivant le 

 prolongement de/» M', et sa composante verticale et dirigée 



de bas en haut sera égale à , la variable v étant une 



quantité positive , ainsi que la distance r. De plus , cette 

 composante ne changera pas d'une manière sensible pour les 

 différentes molécules appartenant à l'ordonnée Ç, dont la 

 longueur est une quantité du second ordre par rapport au 

 rayon d'activité moléculaire ; sa valeur pour toutes ces mo- 

 lécules, s'obtiendra donc en multipliant parleur nom- 



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