DES FLUIDES ELASTIQUES. ^ig 



Cela posé, l'hypothèse du parallélisme des tranches con- 

 siste, comme l'on sait, en ce que le fluide contenu dans le 

 vase étant supposé partagé en tranches infiniment minces 

 par des plans perpendiculaires à l'axe MN, toutes les molé- 

 cules contenues dans chaque tranche sont supposées animées 

 de vitesses égales , et supporter des pressions égales. On admet 

 de plus que toutes ces tranches contiennent des masses égales 

 de fluide; en sorte que la même masse de fluide qui a formé 

 la première tranche en AB, formera successivement toutes 

 les aTitres tranches quand elle passera de la section A B à la 

 section extrême C D. On obtiendra l'équation du mouvement 

 de la tranche quelconque placée en aé en remarquant que 

 la masse de cette tranche est f.iùdx, la force à laquelle est 



dû son mouvement f.<adx.-T-jet la force à laquelle elle est 



soumise , par l'effet des actions mutuelles des tranches , 

 — tùdp^On a donc 



— tjidp = fbidx-j- ; 



ou , parce que jE7 = X- p , 



^k^J^ = dxp. (5) 



p dt ^ ■' 



d'où 1 on déduit 



R-*-' îï ■ 



Adoptant les unités indiquées dans ce numéro , et supposant toujours qu'il 

 s'agit de l'air atmosphérique, cette formule devient 



/-== 77805 (i +0,00375. d) 



Pour les autres fluides élastiques, les valeurs de k varieront réciproque- 

 ment aux pesanteurs spécifiques de ces fluides. 



