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l'étranglement une valeur comprise entre ii' et u,. En sup- 

 posant d'abord que l'on soit dans le cas de la fig. i , la section 

 EF répondra sur la courbe à un point m compris entfe M' 

 et le point de minimum. Par conséquent, pour trouver les 

 pressions correspondantes aux diverses sections du vase, on 

 descendra d'abord du point M au point /rc, puis on remontera 

 du point m au point M' ; d'où l'on conclut que la pression , 

 dans la section EF, sera moindre que la pression extérieure 

 P'. En supposant ensuite que l'on soit dans le cas de la fig. 3, 

 il faudra, pour trouver les pressions correspondantes aux 

 diverses sections, descendre d'abord du point M au point m 

 qui répond à la section EF, puis passer immédiatement de 

 ce point au point n qui a la même ordonnée , mais une abscisse 

 plus petite, et enfin du point n au point M' correspondant à 

 la section extrême. On en conclut que dans l'étranglement E F, 

 la pression se soutient ici au-dessus de la pression extérieure 

 P' , mais que cette pression y passe brusquement de la valeur 

 donnée par l'abscisse du point ttî à la valeur donnée par 

 l'abscisse du point n. Ce changement brusque dans la valeur 

 de la pression en suppose un dans la valeur de la vitesse des 

 tranches; et par conséquent une perte de force vive. Ainsi 

 on est obligé d'admettre qu'il peut y avoir perte de force vive 

 dans le mouvement d'un fluide élastique, lors même que la 

 grandeur des sections du vase ne varie que par degrés in- 

 sensibles. Dans un cas tel que celui dont il s'agit, les condi- 

 tions du mouvement du fluide ne seraient pas exprimées 

 exactement par les formules précédentes : il faudrait avoir 

 égard à l'existence de la perte de force vive au passage de 

 la section EF, et établir l'équation du mouvement du fluide 

 en conséquence , comme on le verra dans les articles suivants. 



