DES FLUIDES ELASTIQUES. 343 



Les seconds membres de ces e'qiiations étant identiques, il 

 en résulte que l'on a ici B = B'. Ainsi , dans le cas particulier 

 dont il s'agit, la pression du fluide ne varie pas d'une quan- 

 tité finie quand il passe immédiatement de la section EF 

 dans la section G H. On peut s'assurer d'ailleurs que la va- 

 leur de B ou B' donnée par les équations (24) sera toujours 

 plus grande que la pression extérieure P', et qu'elle ne de- 

 deviendrait égale à cette pression qu'autant que la section 

 EF, dont l'aire est désignée par A, serait extrêmement petite 

 par rapport à l'orifice d'écoulement CE. La formule (aS) 

 montre que la valeur de la vitesse d'écoulement deviendrait 

 alors très-petite. Ainsi en obligeant le fluide à passer par un 

 orifice intérieur très-petit, on peut diminuer autant qu'on le 

 veut la vitesse d'écoulement. 



Si la pression P surpassait très-peu la pression extérieure 

 P' , il en serait de même de la pression B , et l'on aurait à très- 



, , P P — F , P P — B B" B — P 



peu près log.p; = -p7-, \og.^ = —^r-, 577=1 + 2— p^. 



Substituant ces valeurs dans les équations (24) , on en déduit, 

 à fort peu près , 



B=:B'= ^. (25) 



Dans le cas où les sections E F et CD seraient égales , cette 

 équation donnerait. 



B=B' = ^±1', 



en sorte que la pression à la section E F serait alors moyenne 

 arithmétique entre les pressions P et P' qui ont lieu aux 

 sections extrêmes AB, CD. La formule (23) devient alors 



