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mêmes aspects, si l'on en prend pour aihsi dire le moule 

 local, on n'aperçoit rien qui les distingue entre eux; tandis 

 que d'autres, au contraire, sont manifestement dissemblables. 

 Si l'on suppose que de tels corpuscules, ayant des dimensions 

 insensibles, viennent à s'agréger librement, et avec lenteur, 

 dans un milieu homogène illimité, en vertu de forces attrac- 

 tives s'exerçant à petites distances, toute particularité de su- 

 perposition qui s'appliquerait à un des éléments du solide 

 primitif, devrait s'opérer également sur tous ses semblables, 

 puisque les conditions déterminantes seraient localement 

 identiques pour tous. Cette similarité d'effets pareils, devant 

 résulter de la similarité des actions physiques exercées par 

 les parties semblables, a été justement appelée par Haiiy la 

 loi de symétrie. Quoique l'ensemble de conditions abstraites, 

 qui en établirait physiquement la nécessité, ait dû, sans doute, 

 ne pas se trouver toujours complètement réuni dans la 

 formation des cristaux naturels, l'influence mécanique de la 

 similarité des parties paraît y avoir été bien puissante. Car 

 les conséquences de cette loi abstraite se voient, en effet, réa- 

 lisées, avec une prédominance incontestable, dans la généra- 

 lité des produits de la cristallisation. Elle semble exprimer 

 le cours ordinaire et régulier du phénomène; de sorte que 

 les formes qu'on lui voit permettre ou exclure, dans chaque 

 cristal de dimension sensible, fournissent les indications les 

 plus évidentes, comme aussi habituellement les plus sûres, 

 pour découvrir son type générateur. Toutefois, on rencontre 

 des cas nombreux où la cristallisation y déroge; non pas en 

 présentant, sur tel ou tel élément du cristal, quelque parti- 

 cularité isolée que l'on puisse imputer à des circonstances 

 accidentelles; mais en offrant, au contraire, un ensemble sy- 



