IV INTRODUCTION. 



quand le fluide passe d'un même état initial à un état final identique, 

 dans quelque sens et de quelque manière que se fît la transition; en un 

 mot, on admettait que ces quantités de chaleur ne dépendaient que des 

 conditions initiales et finales de température et de pression, et qu'elles 

 étaient indépendantes des circonstances intermédiaires par lesquelles le 

 fluide a passé. S. Carnet a publié, en 1824, sous le titre de Réflexions sur 

 la jmissance motrice du feu, un ouvrage auquel on ne fit pas d'abord 

 grande attention, et dans lequel il admit en principe que le travail moteur 

 produit dans une machine à feu est dû au passage de la chaleur de la 

 source calorifique plus chaude qui émet la chaleur, au condenseur plus 

 froid qui la recueille définitivement. M. Clapeyron a développé, par le 

 calcul, l'hypothèse de Carnot, et il a fait voir que les quantités de chaleur 

 gagnées ou perdues par un même gaz ne dépendent plus alors uniquement 

 de son état initial et de son état final, mais encore des états intermé- 

 diaires par lesquels on l'a fait passer. 



La théorie mécanique de la chaleur a pris faveur depuis quelques 

 années, et elle occupe en ce moment un grand nombre de géomètres. 

 Mais on a fait subir au principe de Carnot une modification importante : 

 on a admis que la chaleur peut être transformée en travail mécanique, et 

 que réciproquement le travail mécanique peut se transformer en chaleur. 

 Dans la théorie de Carnot, la quantité de chaleur possédée par le fluide 

 élastique à son entrée dans la machine se retrouve en entier dans le fluide 

 élastique qui en sort, ou dans le condenseur; le travail mécanique est 

 produit uniquement par le passage de la chaleur de la chaudière au con- 

 denseur en traversant la machine. Dans la nouvelle théorie, cette quantité 

 de chaleur ne se conserve pas tout entière à l'état de chaleur; une portion 

 disparaît pendant le passage dans la machine, et le travail moteur produit 

 est, dans tous les cas, proportionnel à la quantité de chaleur perdue. 

 Ainsi, dans une machine à vapeur d'eau, sans condensation ou avec con- 

 densation, avec ou sans détente, le travail mécanique de la machine est 

 proportionnel à la difîérence entre la quantité de chaleur que possède la 

 vapeur à son entrée dans la machine, et celle qu'elle conserve à sa 

 sortie ou au moment où sa condensation s'opère. Dans cette théorie, pour 

 obtenir d'une même quantité de chaleur le maximum d'effet mécanique, 

 il faut s'arranger de manière que cette perte de chaleur soit la plus 

 grande possible, c'est-à-dire que la force élastique que consei-ve la vapeur 

 détendue au moment où elle entre dans le condenseur, soit la plus faible 



