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[H iir deau dans la première machine. De cette manière, on s'explique 

 parfaitement le résultat économique que l'on peut obtenir de deux ma- 

 chines accouplées, l'une à vapeur d'eau, l'autre à vapeur d'éther ou de 

 chloroforme, sur lesquelles on fait des expériences depuis quelque temps. 



On obtiendra de même, très-économiquement, une augmentation no- 

 table de travail moteur en suréchauffant la vapeur au sortir de la chau- 

 dière. 



Dans les machines à air, où la force motrice est produite par la di- 

 latation que la chaleur fait subir au gaz dans la machine, ou par l'aug- 

 mentation qu'elle détermine dans sa force élastique, le travail moteur 

 produit à chaque coup de piston serait toujours proportionnel h la diffé- 

 rence des quantités de chaleur possédées par l'air entrant et par l'air sor- 

 tant; c'est-à-dire, en définitive, à la perte de chaleur que fait l'air en 

 traversant la machine. Mais, comme dans le système d'Ericson, la cha- 

 leur que possède l'air sortant vient se déposer sur des corps auxquels le 

 nouvel air entrant l'enlève pour la reporter dans la machine, on voit 

 que, théoriquement, dans ces dernières machines, toute la chaleur dé- 

 pensée est utilisée pour le travail moteur; tandis que, dans la meilleure 

 machine à vapeur d'eau, la chaleur utilisée pour le travail mécanique 

 n'est pas le ^ de la chaleur dépensée. Il est bien entendu que je néglige 

 ici toutes les pertes extérieures, ainsi que les obstacles mécaniques ou in- 

 dustriels qui peuvent se présenter dans la pratique. 



MM. Joule, Thomson et Rankine en Angleterre, MM. Mayer et 

 Clausius en Allemagne, en partant souvent de points de vue différents, 

 ont développé par le calcul cette théorie mécanique de la chaleur, et ils 

 ont cherché à en déduire les lois de tous les phénomènes relatifs aux 

 fluides élastiques. De mon côté, depuis longtemps, j'ai exposé dans mes 

 cours des idées analogues, auxquelles j'avais été amené par mes recher- 

 ches expérimentales sur les fluides élastiques. Dans ces recherches, je 

 rencontrais, en effet, à chaque instant des anomalies qui me paraissaient 

 inexplicables dans les théories antérieurement admises. Pour en donner 

 une idée, je citerai quelques exemples parmi les plus simples : 



Premier exemple. 1° Une masse de gaz sous la pression de 10 atmos- 

 phères est renfermée dans un espace dont on double brusquement la 

 capacité; la pression descend à S atmosphères. 



2° Deux réservoirs, de capacité égale, sont placés dans un même 

 calorimètre ; l'un est rempli de gaz sous 1 atmosphères, le second est 



