l8 DE LA CHALEUR SPECIFIQUE 



tube dont les parois extérieures étaient enveloppées de 

 vapeur d'eau bouillante, puis passait par un serpentin main- 

 tenu dans un calorimètre chargé constamment de la même 

 quantité d'eau, à laquelle le gaz abandonnait tout son excès 

 de chaleur. Le calorimètre se réchauffait, et sa température 

 s'élevait successivement jusqu'au point où le calorimètre 

 perdait, dans chaque instant, par son rayonnement et par le 

 contact de l'air ambiant, une quantité de chaleur égale à 

 celle qu'il recevait dans le même temps du courant gazeux. 

 Cette température devenait alors stationnaire. Or, la quan- 

 tité de chaleur que perd, dans des intervalles de temps 

 égaux, le calorimètre qui se refroidit dans un espace dont 

 la température est t, est proportionnelle, d'après la loi de 

 Newton, à l'excès Q de sa température sur celle du milieu 

 ambiant. D'un autre côté, la quantité de chaleur que le 

 courant gazeux communique dans le même temps au calori- 

 mètre est proportionnelle à la capacité calorifique c du gaz, et 

 à la différence T — [t + 0) de la température T du gaz à 

 l'entrée et de celle ? + G du gaz à la sortie. On a donc, en 

 désignant par K un coefficient constant , 



KO = c(T — C — 0). 



Pour un second gaz qui traverserait le calorimètre avec la 

 même vitesse, on aurait 



Kô'= <;'(T — r'— Ô'); 



d'où 



c 6' T — f — 6 



c OjvT — <'_e' 



Ainsi, pour obtenir les valeurs relatives des chaleurs spé- 

 cifiques des divers gaz, il suffira d'observer les excès de tem- 



