DES FLDIDES ELASTIQUES. 09 



déterminée par les expériences faites dans notre atmosphère 

 libre, nous aurons 



» n 



V =: N/; par suite — =— . 



' V N 



Il est difficile, d'après ce que l'on sait aujourd'hui de l'in- 

 fluence que la forme et la section de l'embouchure exercent 

 sur le son fondamental rendu par un tuyau, d'admettre que 

 la longueur de la concamération qui correspond à ce son 

 est la même pour des gaz qui présentent de grandes diffé- 

 rences dans leurs densités et dans la mobilité de leurs parti- 

 cules. Quoi qr'il en soit, supposons que la vitesse de propa- 

 gation du son soit exactement connue dans les différents 

 gaz, et voyons comment on a cherché à lier cette vitesse avec 

 la capacité calorifique des gaz. 



On sait que la vitesse du son dans l'air atmosphérique, 

 telle qu'elle est donnée parles observations directes, ne s'ac- 

 corde pas avec celle que Newton et d'autres géomètres ont 

 déduite de considérations théoriques. Lajjlace a cherché, le 

 premier, à expliquer la cause de cette différence. Ce grand 

 géomètre admet qu'elle tient à ce que l'on n'a pas eu égard, 

 dans le calcul, aux variations de température qui accompa- 

 gnent les changements subits de densité dans les fluides élas- 

 tiques. Il trouve que la vitesse réelle du son doit s'obtenir 

 en multipliant la vitesse calculée d'après la formule de New- 

 ton, par la racine carrée du rapport de la chaleur spécifi- 

 que de l'air sous une pression constante, à la chaleur spéci- 

 fique du même fluide, sous un volume constant. 



Clément et Désormes, et plus tard Gay-Lussac et Welter, 

 cherchèrent à déterminer ce rapport par des expériences di- 

 rectes. Ils trouvèrent une valeur telle qu'en la substituant 



