DES FLUIDES ELASTIQUES. 4g 



rimètre comme il a été dit plus haut, on remettait l'appareil 

 en place, et, après avoir ramené l'eau de la cuve rigoureuse- 

 ment à la même température que dans l'expérience précé- 

 dente, on observait la série complète des refroidissements 

 aux divers repères, sans faire passer de courant gazeux à 

 travers l'appareil. On obtenait ainsi les vitesses de refroi- 

 dissement du calorimètre, pendant ces trois périodes, par 

 le fait seul de la déperdition extérieure de chaleur. 



Les vitesses de refroidissement dans la première et dans 

 la dernière période doivent être les mêmes dans les deux 

 expériences, si les circonstances du refroidissement par les 

 causes extérieures sont restées identiques. INéanmoins il est 

 important de le vérifier, car souvent les vitesses de refroidis- 

 sement varient notablement, entre des limites identiques de 

 température, sans qu'il soit possible d'en expliquer la cause : 

 on observe, au contraire, que lorsque les temps de refroi- 

 dissement sont les mêmes dans la première période des deux 

 expériences, elles le sont également dans la dernière, de sorte 

 que l'on peut admettre, à fortiori, l'identité des causes re- 

 froidissantes extérieures pendant la période intermédiaire. 



La vitesse de refroidissement du calorimètre pour un ex- 

 cès de température 6, quand le calorimètre n'est pas traversé 

 par un courant gazeux, est, d'après la loi de Newton, 



— — = »i6; d od logô = m/ + const. 



dt 



A l'origine du temps on a < = o, 6 = 12; par suite log 12 = const.; 



log 12 — log 9 

 d où log 12 — log 9 = mt, ou m = . 



Si f, représente le temps que le calorimètre a mis pour 

 passer de 12° à 10", on a 



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