à66 DE IlA CHALEUR SPECIFIQUE 



partie moyenne de l'échelle thermoniétrique, on remplit la 

 cuve ABCD d'eau, et, au moyen d'une lampe à gaz, on élève 

 cette eau à la température convenable, que l'on peut mainte'- 

 nir stationnaire aussi longtemps qu'on veut. I/expériénce se 

 fait d'ailleurs de même qtte dans le premier cas; seulement 

 ou n'attend j}as que le liquide se soit complètement écoulé 

 jusqu'au niveau a , de peur qu'une petite portion de vapeur 

 entraînée par le courant d'air ne vienne déposer, dans le 

 calorimètre, la clialeur latente qu'elle aurait prise dans la 

 cuve ABCD. 



Enfin , pour obtenir la capacité calorifique du liquide de- 

 puis la température ambiante jusque près de son point 

 d'ébullitiou , on met dans la cuve ABCD soit de l'eau , soit 

 de l'huile, selon la température d'ébullitiou du liquide; on 

 maintient la cuve à une température stationnaire, et l'on l'ait 

 l'expérience comme dans le second cas. 



A l'aide de ces trois déterminations, on peut calculer une 

 f'ornnile empirique (pii donne la quantité de chaleur Q, que 

 la substance prend quand sa température s'élève de o à T. 

 Posons 



Q =: AT + BT' + CT^, 



A, B, C étant trois coefficients constants, qui doivent être 

 déterminés à l'aide des expériences. 



Soit Q' la quantité de chaleur qui a été trouvée dans la 

 première expérience entre — 9 et 6'. Nous aurons 



depuis —0 jusqu'à o, 1/ =— Aô +1Î0' — CO^, 



et depuis 0° jusqu'à +0', 7'= A0'+Bï)'' + C6''r 



d'où r/ + ij' = Q' = A(f)'-(-e) +B(0'' — 0'j+C(6''-t- 6=). 



Soit Q" la quaulilé de chaleur abandonnée parle liquide 

 en descendant depuis la température 9" jusqu'à 9," où il reste 



