DES FLUIDES ELASTIQUES. 285 



Les expériences qui précèdent ont été entreprises dans 

 un but spécial; on peut cependant en déduire quelques con- 

 séquences générales. On reconnaît d'abord que la capacité 

 calorifique de tous les liquides augmente avec la tem- 

 pérature, et que l'accroissement est très-rapide pour cer- 

 tains d'entre eux. On sait qu'il en est de même de leurs 

 coefficients de dilatation; il est intéressant de rechercher 

 SI ces deux genres d'accroissement suivent les mêmes rap- 

 ports. 



La chaleur nécessaire pour porter un liquide defà(t+iy> 

 peut être considérée comme se composant de deux parties 

 distinctes : 



1° De la chaleur nécessaire pour élever la température de 

 l'atome de i", ou, autrement, de la chaleur qui élève l'unité 

 de masse du corps de i» lorsque son volume et la disposition 

 relative de ses molécules restent invariables; nous la suppo- 

 serons constante, c'est-à-dire indépendante de la partie de 

 l'échelle thermométrique à laquelle appartient la tempéra- 

 ture t prise sur le thermomètre à air; 



2° De la chaleur absorbée pour opérer la dilatation, 

 les changements de consistance et de disposition molécu- 

 laire; elle doit être proportionnelle au travail mécanique 

 dépensé à cet effet, mais qui ne se manifeste pas extérieu- 

 rement. 



Si C représente la chaleur spécifique atomique d'une 

 substance; c„ sa chaleur spécifique élémentaire à la tempé- 

 rature o, c'est-à-dire la chaleur nécessaire pour élever de i° 

 l'imité de masse du corps pouvant se dilater librement; 

 enfin si J„ exprime la quantité de chaleur absorbée par 

 la dilatation de o» à i", nous aurons c, = C + à\. Soit Av„ le 



