336 FORCES ÉLASTIQUES 



nies et qui n'étaient le plus souvent que des mélanges de 

 plusieurs matières. 



J'ai toujours pensé que cette loi devait être l'une des ])lus 

 simples de la théorie de la chaleur, et qu'elle pouvait être 

 trouvée directement par l'expérience; elle ne renferme, eu ef- 

 fet, que deux éléments qui sont, tous deux, nettement définis, 

 et qui sont susceptibles d'unedétermination précise. Une autre 

 raison m'engageait d'ailleurs à entreprendre de longues re- 

 cherches sur ce sujet. D'après les idées que je me suis faites 

 sur le mode de génération du travail dans les machines mues 

 par les fluides élasticpies, le travail moteur produit par la 

 détente d'un fluide élastique quelconque serait toujours pro- 

 portionnel à la perte de chaleur que subit ce fluide dans la 

 partie de la machine où ce travail se produit. Dans ces der- 

 nières années, plusieurs géomètres distingués ont cherché à 

 déduire ce principe de considérations abstraites, fondées sur 

 des hypothèses plus ou moins probables. De mon côté, je 

 me suis efforcé, depuis longtemps, à rassendjler les données 

 expérimentales à l'aide desquelles on pourrait calculer a 

 priori le travail moteur théorique produit par un fluide élas- 

 tique quelconque qui subit un changement déterminé de vo- 

 lume, ainsi que la quantité de chaleur qui devient latente par 

 suite de ce changement. Malheureusement, ces données sont 

 très-nombreuses, et la plupart ne jieuvent être déterminées 

 que par des expériences extrêmement délicates et difficiles. 



Une conséquence immédiate du principe que je viens d'é- 

 noncer est la suivante : 



Lorsque les fluides élastiques, de nature diverse, produi- 

 sent des quantités égales de travail , ils doivent perdre des 

 quantités égales de chaleur. 



