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a cherché à étendre, aussi loin que possible , les détermina- 

 tions par chacune de ces deux méthodes, alin que les deux 

 courbes des forces élastiques qui en résultent présentassent 

 une partie commune assez étendue, sur laquelle on pût juger 

 facilement de leur coïncidence. J'ai déjà fait voir, dans mou 

 Mémoire sur les forces élastiques de la vapeur aqueuse (t. XXI, 

 page 524), fpe cette coïncidence est parfaite pour l'ean; les 

 deux méthodes donnant des valeurs identiques aux mêmes 

 températures. Je montrerai qu'il en est de même pour les au- 

 tres liquides volatils, pourvu qu'ils soient à l'état de pureté 

 parfaite. Mais, lorsqu'un liquide renferme une portioii, même 

 extrêmement petite, d'une autre substance volatile, les deux 

 méthodes donnent des valeurs différentes pour les forces 

 élastiques de sa vapeur à la même température, et c'est uu 

 moyen extrêmement délicat pour juger de l'homogénéité 

 d'une substance volatile. 



Théoriquement, les deux méthodes présentent une diffé- 

 rence essentielle : dans la première, la vapeur est en repos si 

 la température est uniforme et constante; dans la seconde, 

 au contraire, la vapeur est constamment en mouvement, car 

 le liquide émet 'Continuellement de nouvelle vapeur qui chasse 

 l'ancienne. Pour signaler cette différence, je propose d'ap- 

 peler ]a première méthode statique , et la seconde méthode 

 dynamique. 



Je décrirai rapidement les différents appareils qui ont été 

 employés; ils présentent beaucoup d'analogie avec ceux qui 

 m'ont servi pour la vapeur d'eau ; je me suis borné à y faire 

 quelques modificalions exigées par la nature chimique des 

 substances, et souvent par la difficulté de les obtenir en 

 quantités considérables. 



