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l'augnieiitation de la pression dans l'espace A, le mercure s'é- 

 lève dans l'espace B et dans le tube manométrique CD, il est 

 facile de calculer, avec une approximation très-suffisante, l'a- 

 baissement du niveau du mercure dans la capacité A, quand 

 le mercure s'élève, successivement, aux diverses divisions du 

 tube CD, parce que l'on connaît les sections des espaces A et 

 B et celle du tube manométrique CD. On connaît donc, pour 

 chaque observation, la hauteur h„ de mercure à o" qu'il faut 

 ajouter à la force élastique de l'air comprimé pour avoir la 

 force élastique de la vapeur dans l'espace A. 



Cela posé, supposons une expérience dans laquelle la force 

 élastique dans l'espace A est mesurée, à la fois, par le mano- 

 mètre à air libre et par le manomètre à air comprimé. Sup- 

 posons de plus que l'air suit, rigoureusement, la loi de Ma- 

 riotte, et qu'il a le même coefficient de dilatation 0,00867 ^*^"^ 

 toutes les pressions. 



Soient, au moment de l'observation : 



Ho la force élastique du gaz dans le réservoir à air, mesurée sur le mano- 

 mètre à air libre; 



V le volume occupé par l'air dans le manomètre à air comprimé, exprimé 

 par le poids du mercure qui le remplit; 



6 la température de cet air; 



/ la hauteur du mercure soulevé dans le tube CD, depuis le niveau dans 

 le réservoir A ; 



i le coefficient de dilatation cubique du verre, k = 0,0000227; 



S le poids du centimètre cube d'air à 0° et sous la pression 1000°"°. 



La force élastique de l'air dans le manomètre à air com- 

 primé est Ho — /; le poids de cet air est donc 



V „ • • 0- 



I -|- aS 1000 



Dans une seconde expérience, faite sous une pression trop 



