DES VAPEURS. G47 



à mesure que les températures s'élèvent, sans qu'il y ait chan- 

 gement d'état; car la densité croîtrait aussi indéfiniment 

 pour une substance qui conserverait toujours l'état de fluide 

 élastique; et elle dépasserait bientôt, de beaucoup, les plus 

 fortes densités que la même substance nous montre à l'état 

 liquide ou solide. 



Ces considérations et beaucoup d'autres que j'ai suffisam- 

 ment développées (page 36i et t. XXI, page 582 et suiv.) 

 m'ont fait adopter la formule 



log F = a -H il' + ce', 



que M. Biot a appliquée, le premier, à la vapeur d'eau 

 [Connaissance des temps pour i844)' 



Or, l'application de cette formule à un nombre considé- 

 rable de substances, de propriétés physiques si diverses, 

 donne lieu, immédiatement, à cette observation importante : 

 Pour toutes ces substances , à l'exception d'une seule , /es 

 valeurs des bases a. et?, des exponentielles sont des fractions 

 qui approchent beaucoup de l'unité. Ainsi la somme algé- 

 brique èa' -4- cÇ' qui dépend, seule, de la température ne 

 peut, dans aucun cas, croître indéfiniment, et Log F tend 

 vers un maximum qu'il ne peut pas dépasser. En d'autres 

 termes, la courbe qui a Log F pour ordonnée a une asymptote 

 parallèle à l'axe des températures. Il résulte donc de nos 

 formules que : la force élastique dune vapeur quelconque 

 ne croit pas indéfiniment avec la température, mais quelle 

 converge vers une limite quelle ne peut pas dépasser. 



Les courbes graphiques de la planche V, pour lesquelles 



on a pris pour ordonnées Log -^, font voir, très-nettement, 

 l'existence de cette limite, car, pour toutes ces courbes, la 



