648 FORCES ÉLASTIQUES 



tangente s'incline, de plus en plus, vers l'axe des tempéra- 

 tures, à mesure que la température croît, et d'après le chan- 

 gement successif de courbure, on peut admettre que l'asymp- 

 tote n'est pas très-loin. 



Une seule de toutes les substances sur lesquelles j'ai opéré 

 fait exception à cette loi, c'est l'éther vinique, pour lequel 

 j'ai trouvé Log a = 0,0 1 ^SyyS ; ainsi a est ici plus grand que 

 l'unité. Mais le terme W est singulièrement diminué par la 

 valeur très-petite du coefficient è (6 = 0,0002284); de plus 

 j'ai longuement insisté (page Sjô et suivantes) sur la difficulté 

 que j'avais trouvée à me procurer de l'éther bien pur et ho- 

 mogène; j'ai fait voir que l'éther, renfermé dans des ballons 

 scellés à la lampe, subit avec le temps des modifications, 

 probablement isomériques, qui ne se reconnaissent pas à l'a- 

 nalyse chimique, mais qui se manifestent très-clairement par 

 les changements de forces élastiques que l'éther subit aux 

 basses températures. Il est clair que l'anomalie présentée par 

 une substance aussi éminemment mobile dans sa constitution 

 n'est pas une objection sérieuse contre la loi générale que je 

 viens d'énoncer. D'ailleurs, il est facile, en faisant subir à 

 quelques-unes des données expérimentales que j'ai admises 

 |>our le calcul des constantes, des changements assez petits 

 pour ne pas être improbables, de calculer une formule pour 

 l'éther qui satisfasse également à la loi, sans présenter un 

 écart des observations plus considérable que celui que nous 

 avons trouvé dans les différentes séries faites sur l'éther pro- 

 venant de diverses préparations (i). 



(1) Il suffit, en effet, de changer très-peu les valeurs de F,, Fj, et Fj de la 

 formule de la page Sgz pour obtenir une nouTellc formule qui s'accorde avec les 



