G8o FORCES ÉLASTIQUES 



l'air à l'état de saturation, la quantité d'eau trouvée par l'ex- 

 périence était constamment plus faible que celle que je dé- 

 terminais par le calcul, en me basant, d'un côté, sur les forces 

 élastiques que j'avais troTivées à la vapeur aqueuse dans le 

 vide, et, de l'autre, sur la densité théorique de cette vapeur. 



Cette circonstance pouvait tenir à deux causes : 



1° La force élastique de la vapeur d'eau pouvait bien ne 

 pas être exactement la même dans l'air que dans le vide; 



2° La densité réelle de la vapeur d'eau dans l'air pouvait 

 différer de celle que l'on obtient par le calcul, en se fondant 

 sur la loi de Mariotte et sur la densité théorique; car cette 

 densité n'avait été vérifiée par Gay-Lussac qu'à la tempéra- 

 ture de loo degrés, et sous des pressions peu différentes de la 

 pression ordinaire de l'atmosphère. 



J'ai voulu d'abord déterminer, aussi exactement que pos- 

 sible, le poids de la vapeur que l'air saturé d'humidité peut 

 contenir aux diverses températures; car on peut objecter 

 (]uc, dans les expériences où je puisais l'air saturé immédia- 

 tement dans l'atmosphère, il restait de l'incertitude sur l'é- 

 valuation exacte de la température. Mes nouvelles expérien- 

 ces étaient à l'abri de cette objection ; car je puisais l'air, au 

 moyen d'un aspirateur, dans une série de tubes remplis d'é- 

 ponge mouillée, et maintenus à une température rigoureuse- 

 ment invariable pendant toute la durée de l'expérience. Les 

 soixante-huit déterminations que j'exécutai ainsi, entre les 

 limites de température de o degré à H- 27 degrés, ont toutes 

 donné des poids de vapeur plus faibles que ceux que l'on dé- 

 duit du calcul. Les différences sont néanmoins peu considé- 

 rables, car elles s'élèvent rarement à jV du poids total. 



Le fait se trouvant ainsi parfaitement constaté, pour en 



