DES VAPEURS. Ggj 



expérimentalement, la densité D d'une vapeur dans le vide, 

 et à une température T très-supérieure à celle pour laquelle 

 elle serait à saturation sous la pression H qu'elle supporte, 

 la densité de cette vapeur à une température t et sous une 

 pression h sera D g ' ^"^ , quels que soient h et t, qu'ils 

 approchent ou qu'ils éloignent la vapeur de son état de sa- 

 turation. On admet, en outre, que a qui représente le coef- 

 ficient de dilatation de la vapeur est le même sous toutes les 

 pressions et à toutes les températures, et qu'il est égal à 

 celui que l'on a trouvé pour l'air atmosphérique sec, sous la 

 pression ordinaire de l'atmosphère. 



Les lois sur lesquelles ce calcul sefondesont jusqu'ici pure- 

 ment hypothétiques; elles ne sont basées sur aucune expé- 

 rience précise. J'ai démontré qu'aucune d'elles ne se vérifie 

 rigoureusement, même pour les gaz que nous regardons 

 comme les plus parfaits, c'est-à-dire pour les gaz les plus lé- 

 gers et ceux qui sont le plus éloignés de leur liquéfaction. 

 On peut donc craindre de rencontrer des anomalies bien plus 

 considérables pour les vapeurs, surtout quand on les exa- 

 mine, comme cela arrive presque toujours, à des tempéra- 

 tures peu éloignées de leur liquéfaction, et dans un état 

 très-voisin de la saturation. 



Il ne suffit donc pas de connaître les forces élastiques 

 qu'une vapeur présente aux diverses températures dans le 

 vide, ni même celles qu'elle montre à saturation dans un 

 gaz, ou enfin celles qu'elle produit dans le gaz non saturé, 

 pour calculer le poids de la vapeur qui existe dans un vo- 

 lume connu de ce gaz; il est nécessaire, en outre, de con- 

 naître la densité qui convient à la vapeur dans les conditions 

 où elle se trouve. 



T. XXVI. 88 



