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très-peu de la densité théorique; mais les expériences 4? 5, 

 6 et 7, qui ont été faites à des températures très-voisines de 

 celles de la saturation , donnent des densités plus fortes , 

 et la différence est d'autant plus grande que l'on approche 

 davantage de la saturation. 



Je conclus de là que la densité de la vapeur d'eau, dans Le 

 -vide et sous de faibles pressions, peut être calculée d'après la 

 loi de Mariotte et sur la densité théorique, pourvu que la 

 fraction de saturation ne dépasse pas o,8; mais que cette 

 densité s'accroît notablement vers l'état de saturation. Cette 

 dernière circonstance peut tenir à deux causes: ou bien la 

 vapeur d'eau éprouve, réellement, une condensation anormale 

 en approchant de l'état de saturation, ou bien une partie de 

 l'eau reste condensée sur les parois vitreuses, et ne prend 

 l'état aériforme que lorsque la vapeur intérieure est éloignée 

 de la saturation. 



Reste maintenant à savoir quelle est la densité de la vapeur 

 d'eau quand elle est disséminée dans un gaz. Dans mes étu- 

 des sur l'hygrométrie j'ai seulement cherché à connaître la 

 densité de la vapeur d'eau à saturation dans l'air, en pesant 

 la quantité d'humidité qu'un volume connu d'air saturé ren- 

 ferme aux différentes températures. Les expériences qui ont 

 été faites entre o" et 27" sont réunies dans un tableau {Anna- 

 les de Chimie et de Physique, 3* série, tome XV, page i58); 

 on y reconnaît que les poids de la vapeur calculés d'après les 

 forces élastiques à saturation dans le vide, et d'après la den- 

 sité de cette vapeur déduite de la densité théorique et de la 

 loi de Mariotte, sont constamment un peu plus forts que ceux 

 qui sont fournis par la pesée directe. La différence est sensi- 

 blement la même fraction du poids total; elle est très-petite, 



