^84 CHALEURS LATENTES 



tallique de la boîte A, est enijiloyée à la vaporisation d'une 

 jiouvelle quantité de liquide; la vapeur saturée à la tempé- 

 rature t se détend en parcourant les boîtes B, C, D ; elle 

 cesse d'être saturée, et s'échappe finalement à la température 

 variable 9 de l'eau du calorimètre. 



La force élastique /de la vapeur saturée dans la boîte A 

 est nécessairement supérieure à la force élastique F marquée 

 parle manomètre, car, si elle lui était égale, la vapeur ne 

 sortirait pas du calorimètre. De plus, la différence des deux 

 forces élastiques doit être assez grande par rapport à leurs 

 valeurs absolues qui sont ordinairement tiès-petites, car on 

 est obligé d'activer la vaporisation alin que l'expérience ne 

 dure que peu de temps et que les causes perturbatrices exté- 

 rieures n'exercent pas une trop grande influence. Le volume 

 de vapeur qui sort du calorimètre en une minute, sous la 

 faible pression existant dans les boîtes du calorimètre, est 

 donc très-considérable; la vapeur s'échap|)e avec une grande 

 vitesse qui ne peut être produite que par une différence no- 

 table des pressions^ et F. L'appareil que je viens de décrire 

 ne permettait pas d'apprécier cette différence; ainsi il reste 

 de l'incertitude sur la pression variabley sous laquelle l'é- 

 buUition de la substance a lieu dans le calorimètre, et par 

 suite sur la température t à laquelle la vapeur est à satu- 

 ration. 



Je supposerai, dans une première approximation, que cette 

 différence de pression n'existe pas, c'est-à-dire que l'on a 

 y= F, par suite t = T. Alors, pour avoir la chaleur totale 

 de vaporisation à la température T, par conséquent sous la 

 pression F, il faut retrancher de X' la quantité de chaleur 

 7 qui est absorbée par le suréchauffement de la vapeur qui 



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