PAR LA LUMIERE POLARISEE. 1 77 



ceau lumineux se divise en deux systèmes d'ondes polarisés, 

 l'un parallèlement, l'autre perpendiculairement au plan, le 

 premier se trouvant en arrière d'un quart d'ondulation par 

 rapport au second. 



Considérons la partie du rayon incident qui a été réfractée 

 ordinairement dans la première particule et polarisée ainsi, 

 suivant OO', et représentons-la par O. En sortant de la parti- 

 cule, elle se divise en deux systèmes d'ondes polarisés, l'un 

 parallèlement, l'autre perpendiculairement à TT', dont les 

 intensités, ainsi que les positions relatives, sont représentées 

 par les expressions suivantes : 



i/l.o., v/-o. 



2 ; 2 



O.T. O.R. 



En effet, comme je l'ai observé dans le mémoire précédent, 

 lorsqu'un système d'ondes se décompose ainsi en deux autres, 

 les vitesses des molécules éthérées, dans leurs oscillations, ne 

 sont pas proportionnelles aux carrés des cosinus et sinus de 

 l'angle OCT, mais simplement au sinus et au cosinus; en sorte 

 que ce n'est pas la somme des vitesses qui est constante, mais 

 la somme des carrés des vitesses. C'est une conséquence du 

 principe de la conservation des forces vives dans les vibra- 

 tions des corps élastiques. 



Par l'action du plan d'entrée R,R,' de la seconde particule, 

 chacun de ces faisceaux lumineux se divisera en deux autres 

 systèmes d'ondes, ce qui en produira quatre. Si l'on repré- 

 sente par/? l'angle OCO, que la section principale de la se- 

 conde particule fait avec celle de la première, les intensités 

 de leurs vibrations seront : 



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