PAR LA LUMIÈRE POLARISEE, l8l 



par la pensée tous les plans d'entrée et de sortie intermé- 

 diaires, en conservant seulement le plan d'entrée de la pre- 

 mière particule et le plan de sortie de la dernière. Il est évi- 

 dent alors que la formule que j'ai calculée pour l'appareil 

 s'applique au fluide. Si donc on représente par o et e Its 

 nombres des ondulations ordinaires et extraordinaires dans 

 le fluide, et par i l'angle que le plan primitif de polarisation 

 fait avec la section principale du rhomboïde de spath calcaire, 

 qui sert à développer les couleui's, on aura, pour l'expression 

 générale de l'intensité des vibrations lumineuses dans l'image 

 ordinaire : 



F.^^ + -cos(2/ — 2ir(e — o)), ou, F. cos(/ — ir(e — o)), 



F étant l'intensité du faisceau incident; et, pour l'image ex- 

 traordinaire, F. sin ({ — •7r(e — 6)). 



Ces formules ont été calculées dans le cas où l'axe de la 

 lame cristallisée, comprise entre les deux parallélipipèdes de 

 verre, était à droite du premier plan de double réflexion ; elles 

 s'appliquent en conséquence aux fluides dont les particules 

 ont leur section principale à droite de leur plan d'entrée. Dans 

 le cas inverse, les formules deviennent : F. cos (j -H Tt(e — o)), 

 pour l'image ordinaire, et F. sin (i -f- x (e— o)), pour l'i- 

 mage extraordinaire. 



M. Biot a reconnu que l'angle dont il fallait tourner la 

 section principale du rhomboïde de spath calcaire, pour faire 

 disparaître la même espèce de rayons de l'image extraordi- 

 naire, était proportionnel au chemin parcouru dans le fluide. 

 Cette loi remarquable est une conséquence immédiate des 

 formules ci-dessus. En effet, l'espèce de rayons que l'on con- 

 sidère sera nulle dans l'image extraordinaire, quand on aura : 



