PAR LA LUMIÈRE POLARISEE. l8y 



pourrait toujours compenser exactement l'effet qu'elle pro- 

 duit sur la lumière blanche polarisée avec une lame cristal- 

 lisée d'une épaisseur convenable, en tournant le parallélipi- 

 pède de façon que le plan de double réflexion fût parallèle 

 au plan primitif de polarisation. Mais nous avons vu qu'il 

 n'en était pas ainsi , et qu'il résultait de la marche de la 

 teinte fondamentale que la double réfraction de l'essence de 

 térébenthine variait beaucoup, au contraire, avec la longueur 

 des vibrations lumineuses. On conçoit même que la loi de 

 ces variations pourrait être telle, que toute compensation 

 exacte devînt impossible dans la lumière blanche. 



Pour concevoir nettement les conditions nécessaires de 

 cette compensation, au lieu de rapporter à une même unité 

 de longueur les intervalles compris entre les deux systèmes 

 d'ondes dans l'essence de térébenthine et dans la lame cris- 

 tallisée , supposons-les exprimés, pour chaque espèce d'on- 

 dulation lumineuse , en fonction de la longueur de cette 

 ondulation. Il est clair que, si les différences entre les nom- 

 bres qui expriment ces rapports pour le tube rempli d'es- 

 sence de térébenthine , sont égales aux différences entre les 

 nombres correspondants de la lame cristallisée, la compen- 

 sation exacte est possible ; car il résulte de cette hypothèse 

 que les nombres de la lame cristallisée sont égaux aux nom- 

 bres du tube, plus un même nombre, en général fraction- 

 naire. Or, on peut en supprimer toutes les urîités entières, 

 et ne considérer que la fraction restante, seule quantité qui 

 s'oppose à la compensation exacte. Mais d'après la formule 



F • Y — I — cos 2(i — r) cos(27- — aTr(e — o)) ' 



on voit qu'il est toujours possible, par la valeur que Ion 



