DE LA MIMIÈRE. ai») 



exercée par le milieu sur les molécules lumineuses est pro- 

 portionnelle à sa densité, ou dans le système des ondulations, 

 en assimilant ce milieu à un fluide élastique homogène, dont 

 la densité éprouverait les mêmes variations que la plaque de 

 verre, son élasticité restant constante. Avec ces hypothèses, 

 les deux théories conduisent à la même formule : je l'ai ap- 

 pliquée à plusieurs observations, dont une me paraît mériter 

 quelque confiance , à raison du soin que j'y avais apporté. 

 Or, le calcul m'a conduit, pour la variation que doit éprouver 

 la vitesse de la lumière, à un résultat à très-peu près double 

 de celui que m'avait donné cette expérience pour les rayons 

 qui éprouvent les variations les plus sensibles dans leur mar- 

 che, c'est-à-dire, les rayons ordinaires. 



En admettant toujours que l'axe de double réfraction du 

 verre courbé est dans la direction même de la courbure, j'ai 

 trouvé, par le croisement de la plaque de verre avec des la- 

 mes cristallisées, que la moitié située du côté de la convexité, 

 ou la partie dilatée suivant l'axe, était du genre des cristaux 

 attractifs, et la partie où les molécules du verre sont rappro- 

 chées dans le sens de l'axe, du genre des cristaux répulsifs, 

 pour me servir des expressions usitées dans le système de 

 l'émission; ou, en d'autres termes, et en envisageant la chose 

 sous le point de vue de la théorie des ondulations, que lors- 

 que la double réfraction est occasionnée par une dilatation 

 suivant l'axe, c'est le rayon ordinaire qui marche plus vite 

 que le rayon extraordinaire, et lorsqu'elle provient d'une con- 

 densation suivant l'axe , c'est au contraire le rayon extraor- 

 dinaire qui devance le rayon ordinaire; ce qu'on pouvait 

 déjà conclure des expériences de diffraction que je viens de 

 rapporter. 



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