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moins très-approximativement placer dans le spectre newto- 

 nien^ et définir par leurs longueurs correspondantes d'accès , 

 je rassemblai ces résultats, et je cherchai à les lier ensemble. 

 Les vitesses de rotation se montraient croissantes avec la ré- 

 frangibilité. C'est le contraire pour les accès. J'essayai si elles 

 suivraient le rapport inverse de leurs longueurs ; il les fai- 

 sait varier trop lentement. Le rapport inverse des carrés les 

 reproduisit beaucoup mieux, entre des limites d'erreurs dont 

 mes expériences ne pouvaient répondre. Le rapport inverse 

 des cubes rendait leurs variations beaucoup trop rapides. Je 

 m'arrêtai donc à la phase intermédiaire , non comme abso- 

 lument sûre , mais comme étant celle qu'il fallait éprouver 

 par de nouvelles vérifications, en cherchant si elle reprodui- 

 sait les teintes complexes des images données par la double 

 réfraction , dans toutes les amplitudes d'épaisseur où on les 

 observe sensiblement colorées. 



En effet, la détermination de ces teintes, pour chaque 

 position donnée du prisme analyseur, n'est plus qu'une affaire 

 decalculjsi l'on adopte les éléments d'expériences que je viens 

 de rapporter. Prenons, comme exemjjle, une plaque dont 

 l'épaisseur soit i millimètre. On connaît l'arc de déviation 

 parcouru dans cette épais.seur par le rayon moyen transmis 

 à travers le verre rouge, et dont la longueur d'accès a été 

 assignée. De là on peut conclure les arcs de déviation propres 

 aux rayons extrêmes du spectre newtonien , ainsi qu'aux 

 limites des divisions monochromatiques intermédiaires , en 

 les faisant réciproques aux carrés des longueurs d'accès qui y 

 correspondent, et que Newton nous a données. On aura 

 ainsi la distribution angulaire, tant absolue que relative, des 

 huit plans de polarisation qui embrassent les sept nuances 

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