■2^2 DES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



monochromatiques, dans le faisceau blanc sorti de la plaque 

 épaisse d'un millimètre; et l'on en déduira proportionnelle- 

 ment les arcs de déviation de ces mêmes jjlans, lorsque le 

 faisceau aura traversé toute autre épaisseur assignée. On 

 pourra alors construire des figures coloriées qui montreront 

 la dispersion générale de tous les plans de polarisation du 

 spectre, quand le faisceau blanc, primitivement polarisé en 

 un seul sens , sortira des différentes plaques que l'on voudra 

 soumettre à l'observation. C'est ce que j'ai fait pour treize 

 jîlaques dont les épaisseurs étaient mesurées au spliéromètre, 

 dans mon mémoire de 1818, en me bornant, comme je viens 

 de le dire, aux limites extrêmes du spectre assignées par 

 Newton , que l'on ne savait pas alors devoir être étendues 

 plus loin. 



Maintenant, concevons que l'on observe toutes ces plaques 

 dans une même position assignée du prisme analyseur, par 

 exemple , lorsque sa section principale coïncide avec la di- 

 rection de la polarisation primitive; puis, considérant une 

 portion infiniment petite du spectre dont l'arc de déviation 

 moyen soit x , cherchons quelles proportions de cet élément 

 devront entrer dans l'image ordinaire et dans l'image exti'a- 

 ordinaire. C'est un problème que Malus nous a appris à ré- 

 soudre. D'après ses inductions, que toutes les expériences 

 subséquentes ont confirmées, l'image extraordinaire sera 

 égale à la quantité totale i de lumière contenue dans cet 

 élément, multipliée par le carré du sinus de l'angle a;,- et 

 l'image ordinaire se composera de la même quantité i , mul- 

 tipliée par le carré du cosinus du même angle. Mais comme 

 ces deux portions sont complémentaires l'une de l'autre, 

 elles doivent contenir en somme la quantité de lumière to- 



