OPÉRÉS DANS LE CRISTAL DE ROCHE. ^43 



taie i polarisée dans l'arc x. II suffit donc d'évaluer la pre- 

 mière, pour en conclure la seconde par complément. 



Voilà le calcul pour un élément infiniment petit du spectre. 

 Maintenant, par une approximation qui se trouve être tou- 

 jours suffisante, on peut considérer les plans de polarisation 

 d'une même portion homochromatique, comme répartis uni- 

 formément entre les limites qui la comprennent, limites déjà 

 précédemment déterminées pour chacune d'elles. Alors la 

 sommation de toutes les quantités de lumière de cette nuance 

 qui entrent dans l'une et l'autre image, s'obtient par un pro- 

 blème de calcul intégral facile à résoudre. Nommons o, a , les 

 arcs de déviation qui la limitent dans l'ordre croissant des 

 réfrangibilités , et I la quantité totale de lumière monochro- 

 matique qu'elle renferme. Les proportions de cette même 

 lumière, qui composeront l'image ordinaire et l'image extra- 

 ordinaire, dans la position ici [assignée au prisme analyseur, 

 auront les expressions suivantes, que j'ai données dans mon 

 mémoire : 



Image ordinaire 



n I T r R sin (a — a) , , ^-. 



^«=l^[^+ ^a>-a) ' ^os{a + a)-\. 



Image extraordinaire 



^ 1 T r R sin (a — a) , , ,-, 



F.= -ir I ^-r — s — ^cos (a + a) . 



R représente le rayon du cercle plié en arc. Si l'on exprime 

 les arcs a, a, en degrés et fractions décimales de degrés sexa- 

 gésimaux , la valeur connue de R est 67", 29578, et son loga- 

 rithme, évalué à sept décimales exactes, est i,y58i226. On 

 peut donc calculer les valeurs du coefficient del pour les sept 

 divisions monochromatiques du spectre newtonien, en attri- 

 buant successivement aux arcs «, a', les valeurs qui les limitent 



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