OPERES DANS LE CRISTAL DE ROCHE. 267 



l'arc a — a. Si la plaque douée de pouvoir rotatoire absor- 

 bait spécialement une certaine portion de cette lumière totale 

 qui existe dans un faisceau blanc, il faudrait affaiblir I dans 

 la même proportion. Si en outre la faculté absorbante s'exer- 

 çait inégalement, ou par intermittences, sur les éléments 

 divers compris dans la division homochromatique dont a et 

 «désignent les limites terminales de déviation , il faudrait 

 remplacer ces arcs par les valeurs spéciales qu'ils auraient, 

 pour chaque subdivision de cette nuance, après sa sortie de 

 la plaque considérée. Lorsque les intensités des éléments 

 F„, F, auront été ainsi évaluées par les expressions précé- 

 dentes, pour toutes les divisions homochromatiques du spec- 

 tre transmis à travers la plaque considérée , leur somme for- 

 mera les images ordinaire, extraordinaire, que je désigne 

 par O, E. II ne restera donc qu'à savoir composer ensemble 

 ces éléments de manière à en conclure la teinte résultante 

 de chaque image. C'est à quoi l'on peut parvenir au moyen 

 d'une règle donnée par Newton, et que je vais expli- 

 quer (*). 



(1) L'uniformité de répartition que je suppose ici aux divers plans de 

 polarisation qui limitent une même nuance homochromatique transmise, 

 n'est évidemment qu'une approximation, puisque l'arc de déviation des 

 rayons simples qui se suivent dans cette nuance, varie avec la réfrangibilité. 

 Dans le cristal de roche, par exemple, et dans toutes les substances qui 

 suivent sensiblement la même loi de dispersion réciproque aux carrés des 

 longueurs des accès newtoniens , les parties les plus réfrangibles de chaque 

 nuance homochromatique pour l'oeil, ont réellement leurs plans de polari- 

 sation propres plus séparés que les parties les moins réfrangibles. Mais cette 

 inégahté de séparation est d'autant moindre qu'il y a moins de différence 

 de réfrangibilité entre ces parties, et que leur arc de rotation absolu est 



34. 



