^68 DES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



plus failjle, cesl-à-dire, à mesure qu'on les observe à travers de plus petites 

 épaisseurs dans la même substance. Cette dernière circonstance a générale- 

 ment lieu dans les phénomènes de coloration produits par les pouvoirs 

 rotatoires, puisqu'ils ne sont observables, dans chaque substance, qu'à des 

 épaisseurs assez restreintes pour que la rotation n'ait pas dispersé les plans 

 de polarisation des rayons simples sur un trop grand arc, au point de faire 

 disparaître les teintes , par le mélange presque complet de tous les rayons, 

 dans les deux images réfractées par le prisme analyseur. Or, dans ces 

 •implitudes bornées de rotation , lorsque nous concevons le spectre total 

 partagé en sept divisions, chacune sensiblement homochroniatique pour 

 l'œil, auxquelles nous assignons individuellement l'étendue angulaire com- 

 prise entre les arcs de déviation tle ses rayons extrêmes , nous avons réelle- 

 ment égard à l'inégale dispersion des plans de polarisation, en passant 

 d'une nuance à une autre. Alors la supposition d'une distribution uniforme 

 de ces plans, dans 1 amplitude angulaire de déviation qu'une même nuance 

 embrasse, n'est plus qu'une approximation commode, de laquelle il ne 

 peut résulter aucune erreur sensible pour l'œil , dans le calcul des teintes 

 suffisamment marquées pour être éprouvées par l'observation. Si l'on vou- 

 lait atteindre une plus grande rigueur mathématique, on pourrait l'obtenir 

 en multipliant davantage les divisions établies par Newton dans le spectre , 

 et assignant les longueurs d'accès correspondantes à ces nouvelles limites, 

 que l'on tirerait, par exemple, des raies de Fraunhoffer, tant de celles 

 qu'il a considérées que d'autres intermédiaires, dont on déterminerait les 

 longueurs d'accès par des observations analogues aux siennes. Ayant ces 

 longueurs, on assujettirait les rayons simples qu'elles définissent aux lois 

 continues de rotation propres à la sul)Stance considérée; par exemple, en 

 faisant, dans le cristal de roche, leurs déviations individuelles a, a pro- 

 portionnelles à l'épaisseur de chaque plaque , et réciproques aux carrés des 

 longueurs de leurs accès. Alors les valeurs de F^ et de F^ étant calculées 

 par les formules (i) pour ces deux limites, donneraient les portions de la 

 lumière comprise entre elles, qui entrent dans l'une et l'autre image, pour 

 la position de la section principale du prisme analyseur qui est désignée 

 par l'arc a. Ou bien encore, on pourrait s'exempter de chercher la relation 

 générale des accès avec les arcs de déviation , si l'on mesurait directement 



