27^ DES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



et conclure immédiatement U' ainsi que A', par la seule con- 

 dition que les deux images réunies reproduisent le faisceau 

 jjlanc total, qui est partagé entre les deux images. En effet, 

 cela exige que les sommes partielles de rayons N, N' étant 

 respectivement placées à leurs centres de gravité propres , 

 c'est-à-dire aux extrémités des distances A , A', se fassent 

 équilibre autour du centre du cercle chromatique, de sorte 

 que le centre de gravité de leur ensemble tombe en ce point. 

 Ov, pour que ce résultat statique ait lieu, il faut d'abord que 

 les deux poids N, N' soient opposés l'un à l'autre des deux 

 côtés du centre sur un même diamètre ; et en outre que 

 leurs moments statiques autour de ce centre, représentés par 

 les produits N A, JN' a', soient égaux. On devra donc avoir : 



en faisant 



tr=i8o°H-u, ^'=w' 



N' = 658^ — N. 



Ces équations feront ainsi connaître les valeurs de V et 

 de a' propres à l'image complémentaire, lorsque l'on aura 

 calculé U, A et N pour la première image. 



lo. Les expressions de X et de Y, données plus haut, sont 

 susceptibles d'une vérification qui en atteste l'exactitude nu- 

 mérique. Désignons par les lettres l^, I„, Ij, Ij,, I^, I„, les 

 quantités absolues de lumière qui composent les sept divi- 

 sions homochromatiques du cercle newtonien, et dont l'en- 

 senible est censé former le blanc parfait. Concevons qu'on 

 preiuie de chacune d'elles une même proportion c, et qu'on 

 en fasse le mélange: il devra encore en résulter du blanc; 

 et en conséquence cette supposition étant introduite dans 

 les expressions de X et Y, doit les réduire l'une et l'autre à 

 zéro. Or, c'est en effet ce qui a lieu. 



