OPERES DANS LE CRISTAL DE ROCHE. 299 



celle-là, puisque l'arc pe qui leur appartiendra aura une am- 

 plitude moindre. Quant à la division terminale qui s'étend 

 depuis le violet extrême de Newton jusqu'à la raie H, l'erreur 

 de l'approximation pour la même limite d'épaisseur, quoi- 

 qu'un peu plus forte, serait encore seulement les 7^ de la 

 lumière qui s'y trouve comprise, comme on peut le constater 

 par la valeur de p„. donnée dans le même tableau. Mais l'in- 

 tensité propre de cette lumière est tellement faible, qu'une 

 pareille fraction en serait toujours négligeable dans les expé- 

 riences que je me propose de considérer. Admettant donc que 

 des erreurs aussi restreintes n'auront qu'une influence insen- 

 sible dans les circonstances où l'on observe les teintes des 

 images résultantes , toutes les considérations physiques que 

 nous établirons en calculant les valeurs deF^ par l'expression 

 approchée -g|- seront légitimement applicables aux épais- 

 seurs de cristal de roche qui n'excéderont pas o°"°,6; et elles 

 le seront plus siirement encore à toutes les épaisseurs moin- 

 dres que cette limite auxquelles il nous sera possible d'éten- 

 dre les observations (*). 



(*) Lorsqu'on borne l'évaluation des éléments de F^ aux termes dépen- 

 dants du caiTé de l'épaisseur e , comme nous le faisons ici , on peut aisé- 

 ment comprendre dans son expression les termes de cet ordre, qui provien- 

 nent de l'amplitude des divisions homochromatiques. Pour apprécier leur 

 influence , je reprends l'expression exacte des éléments de F, , qui , dans 

 la situation attribuée ici au prisme analyseur , est généralement 



1 r Rsinp'e "1 

 F. = - 1 1 T^— cos ape . 



2 L P e J 



Je remplace cos 2pe par son équivalent i — 2 sin ^fe, ce qui donne 



„ I , r R sin pe R sin p'e . T 



F, = -1 I r-^-t-2 r-^sin^^pe . 



2 L P e P/f J 



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