3lO DES PHÉNOMÈNES ROTATOIRES 



h , + 1^ + 1^4- 1 + I. + lj+ I, + 1„ + ije' • n.oSîaSî 

 - [1^.0,027500 + 1 .0,057109 + 1 .0,093088 + 1 .0,154147 + Ij.o,235686-f- I..o,3i5298 4-1^.0,426908 -)-I^,. 0,55 ifia7le" 



L'ensemble des éléments contenus dans la première ligne 

 forme évidemment un blanc parfait, dont l'intensité sera 

 très-faible entre les limites d'épaisseurs restreintes auxquelles 

 cette expression est bornée. La coloration ne pourra donc 

 provenir que de l'assemblage de ceux dont la seconde ligne 

 exprime les proportions inégales prises dans l'intensité totale 

 de chacun d'eux. Pour apprécier plus aisément l'effet de leur 

 ensemble, je les décompose encore individuellement en deux 

 parties, dont la première ait pour facteur 0,027500, résidu 

 du coefficient numérique de L ; et alors tout le système à 

 considérer s'écrit ainsi : 



+ r 1^.0.029609 + 1.0,065588 + 1 .0,126647 + 1^.0,208184 + 1 .0.287798 + 1^.0,399408+1^ .0,521 I27^r" 



La première ligne exprimera du blanc comme précédem- 

 ment. L'ensemble des quantités réunies dans la deuxième 

 ligne ne différera du blanc qu'en ce qu'il y manquera, sous 

 la parenthèse , le coefficient L. , propre à la division rouge 

 terminale qui excède le spectre de Newton. Mais ce rouge est 

 très-sombre ; et dans les expériences faites avec la lumière 

 des nuées réfléchie par une glace noire , comme sont celles 



Mais, outre que leur présence y est très-probable, puisque cette lumière 

 n'est autre que celle du soleil, disséminée par une multitude de réflexions 

 sur les globules de vapeur, l'indétermination attribuée ici aux lettres 1^., I„. , 

 qui représentent les intensités respectives de ces portions extrêmes, appro- 

 prie le raisonnement à toutes les valeurs que l'on voudrait leur supposer 

 dans la lumière blanche totale sur laquelle on opère. 



