3l8 DES PHÉNOMÈNES ROTATOinES 



34. Nous pouvons maintenant réaliser sur ces nombres les 

 opérations que nous avons simulées sur l'expression analy- 

 tique générale. Commençant donc par l'épaisseur \^'^ ■,']']'] , je 

 rassemble pour elle tous les éléments de l'image extraordi- 

 naire E, en décomposant chacun en deux parties, dont l'une 

 ait le même coefficient numérique que I,.., l'excédant restant 

 à part. J'obtiens ainsi : 



+ j I,-i>,'>7o327-|-l^.o,r4n66-[-I 0,220723 +1^.0,340242 + lj. 0,4'; 1826 -j-1. 0,572462 -t-I_^. 0,673004 + 1^. 0,737-82], 



C'est la même décomposition que nous avons effectuée sur 

 la formule analytique, et elle justifie toutes nos prévisions. 

 Mais on peut en appliquer une nouvelle aux nombres de la 

 deuxième ligne , en isolant de chacun la portion qui est affec- 

 tée d'un coefficient numérique égal à celui de I^/ , comme nous 

 lavons fait page 3 10, sur l'expression en e*. Alors tout le 

 système que nous aurons à considérer s'écrira comme il 

 suit : 



[l^. + l,+l,,+;i^+l +ij + l_+l +l^^,"]<,,238o85 



+ [ ',+'„ + '; -f'. + l,, + l, + '„ + l„.]o.07<'327 



+ Iy.o,o7o839 + I .0,150396 + 1 .0,269915+ I,. 0,401499 + l..o,5o2i35+ 1 .0,602677+1 ,.0,667455. 



Appliquons à ces nombres le mode de raisonnement de la 

 page 3 10. La première ligne exprime un blanc parfait. La 

 deuxième exprime un blanc auquel il ne manque que la pe- 

 tite portion terminale de rouge sombre qui excède le spectre 

 newtonien. Ce sera donc tout au plus un blanc à peine 

 bleuâtre, si toutefois sa coloration est discernable , ce qui 

 est fort douteux. Maintenant, dans la troisième ligne, ce 

 sont les éléments les plus réfrangibles qui abondent en pro- 

 portion croi.ssante avec la réfrangibilité. Leur ensemble ne 



