OPÉRÉS DANS LE CRISTAL DE ROCHE. 33 1 



et que l'on cherche où il se termine parmi les divisions défi- 

 nies dans le tableau de la page 27'}, on voit qu'il dirige le 

 rayon vecteur A' dans le jaune, presque sur le point intermé- 

 diaire entre le jaune moyen et la fin de l'orangé. Telle sera 

 donc la teinte de F„ selon la règle newtonienne, et l'expé- 

 rience est très-conforme à cette indication, quand l'épais- 

 seur e s'est assez accrue pour que la coloration de l'image O 

 devienne perceptible à l'œil. Cela ne commence à avoir lieu 

 que lorsque cette épaisseur atteint o""",5 ou o"'°,6 , c'est-à- 

 dire, vers la limite à laquelle nous avons borné ces premières 

 évaluations ; jusque-là, on ne peut la distinguer avec certi- 

 tude d'un blanc parfait. Or, cette excessive faiblesse de la 

 coloration de O, dans les épaisseurs aussi restreintes, est 

 encore une particularité parfaitement indiquée par l'expres- 

 sion de A', donnée ici en fonction de A et de N. Pour le faire 

 voir, je reprends l'expression de N trouvée plus haut, et, 

 effectuant la division par R% que nous avions laissé jusqu'ici 

 sous sa forme littérale , elle devient 



N=e' .177,9375. 



En substituant cette valeur dans A', je divise les deux termes 

 du facteur de A dans le second membre , par 658 j , afin de 

 le ramener à sa forme la plus simple ; j'obtiens ainsi 



, e' .0,270285 



A =A. 1 ôk" 



I — n .0,270205 



On voit déjà que A' est de l'ordre e'A. Or, la substitution 

 du carré des arcs au carré des sinus , qui sert ici de fonde- 

 ment à tous nos calculs, n'est exacte que dans les quantités 

 de l'ordre e'. On y néglige les termes dépendants de e'' et des 

 puissances supérieures de e. Il faut donc restreindre l'ex- 



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